Ohkubo, M.;Zen, N.;Kitazume, T.;Ukibe, M.;Shiki, S.;Koike, M.
Progress in Superconductivity
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v.14
no.2
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pp.77-81
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2012
With conventional mass spectrometry (MS), ions are separated according to mass/charge (m/z) ratios. We must speculate the z values to obtain the m values. Superconducting tunnel junction (STJ) detectors can solve this problem, and true mass spectrometry becomes possible instead of m/z spectrometry. The STJ detectors were installed in MS instruments with a variety of ion sources. As an example, we report fragmentation analysis of a non-covalent protein complex of hemoglobin.
We summarize the progress on the rest-frame optical spectroscopy of quasars at 3$2.5-5{\mu}m$. This spectral window has been utilized for detecting redshifted $H{\alpha}$ emission lines of our high redshift subsample of quasars. From the calculated emission line widths and luminosities we measured supermassive black hole masses using well calibrated optical mass estimators. Science topics regarding optical based black hole masses at high-z are discussed.
The standard stellar models for $\alpha$ Cen A and B have been constructed without resorting to the arbitrary constraint of the Solar mixing length ratio. Assuming that the chemical compositions and the ages of the two stars are the same, series of models have been constructed. Using the observational constraints, [Z/X], we were able to constrain the number of the 'possible' models. We find that utilizing the observational constraints of [Z/X] the best models for $\alpha$ Cen system are with the initial Z = 0.03, X = 0.66$\~$0.67. In particular, the primary and the secondary stars may have the same mixing length ratio 1.6$\~$1.7, which is the same as that of the calibrated Solar model. And, the age of the system is about 5.4 Gyr. Finally, the large spacing of the p-modes is predicted to be 104 $\pm$ 4$\mu$Hz for $\alpha$ Cen A.
The subclasses S*($\alpha,\beta,\mu$) and C*($\alpha,\beta,\mu$) ($0\leqq\alpha<1,\;0<\beta\leqq1$ and $0\leqq\mu\leqq1$) of T the class of analytic and univalent functions of the form $$f(z)=z-\sum\limit^{\infty}_{n=2}\mid a_n\mid z^n$$ have been considered. Sharp results concerning coefficients, distortion of functions belonging to S*($\alpha,\beta,\mu$) and C*($\alpha,\beta,\mu$) are determined along with a representation formula for the functions in S*($\alpha,\beta,\mu$). Furthermore, it is shown that the classes S*($\alpha,\beta,\mu$) and C*($\alpha,\beta,\mu$) are closed under arithmetic mean and convex linear combinations. Also in this paper, we find extreme points and support points for these classes.
Star formation in galaxies that lie in dense environment tends to increase as the redshift of the cluster increases. At z~1.4, the situation turns to be complex; some clusters still harbor galaxies with vigorous star formation, and others are populated with relatively old, massive galaxies. We present the result from narrow-band photometric study of the fields around the radio galaxy 6CE 1100+3505 at z=1.44. Deep H- and H-narrow band data have been obtained using CFHT/WIRCAM which cover the corresponding wavelengths for redshifted $H{\alpha}$. While the number of IRAC 3.6, and $4.5{\mu}m$ selected sources show clear excess within the central ~1Mpc area from the radio galaxy, number of galaxies identified to show excess in H-narrow band is very small. We discuss the possible integrated star formation rate in this overdense structure, and the implication to the evolution of cosmic star formation rate as a function of environment.
Magazine of the Korean Society of Agricultural Engineers
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v.18
no.1
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pp.4071-4078
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1976
The authors analyzed the seepage by means of the following mathmatical solutions of the Laplace Equations on the given boundary conditions. The boundaries of the flow region are of two types i) impervious boundaries (${\Phi}$=constant), and ii) reservoir boundaries (${\Phi}$=constant). The corresponding w plane, bounding the flow region, is the rectangle in Fig. 8-a. As the z plane and w plane are both polygons, by means of the Schwarz-Christoffel transformation the flow region in each of these planes can be mapped con for mally onto the same half of an auxiliary t plane, there by yielding, say, the functions z=f1(t) and w=f2(t). Then, either by eliminating the variable t or by using t as a parameter, the function w=f(z) can be established.
A yeast chromosomal superkiller gene (SK13) was cloned and expressed in $ski3^{-}$ Saccharomyces cerevisiae strains. The gene was fused to the structural region of E. coli lacZ gene at its C-terminus in a yeast-E. coli shuttle vector, pSR605. The fused gene complemented $ski3^{-}$ strains with SK13 activity and the quantitative level of expression was measured as determined by assaying $\beta$-galactosidase activity. The SDS-polyacrylamide gel electrophoresis and the Western blot analysis of this fused protein showed the immuno-reacted bands with a protein of the estimated molecular size (ca.250Kd).
Proceedings of the Korean Geotechical Society Conference
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2006.10a
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pp.409-429
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2006
In designing rock-socketed drilled shaft, bearing capacity evaluation is very important because the maximum values of base and side resistance are not generally mobilized at the same value of displacement, FHWA and AASHTO code suggest different ultimate bearing capacity formular according to rock type and shaft settlement. In domestic code suggest base resistance and side resistance can be added on condition that after confirming the result of field load test with axial load transfer test. This paper shows that static load test and hi-directional load test result analysis of deep rock-socketed drilled shaft in three different sites. Load-settlement curve, t-z, and q-w curve in rock-socketed part were calculated and compared. t-z curve in weathered and soft rock showed no deflection softening behavior in pretty large strain (about 2-3% of diameter). Ultimate resistance could be the summation of side resistance and base resistance in rock-socketed drilled shaft in domestic sites.
Proceedings of the Korean Society of Precision Engineering Conference
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1995.10a
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pp.179-184
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1995
A new cutting parameter is defined in the spherical part of ball end-mill cutter. A series of slot cutting experiments were carried out to obtain the cutting parameter. The cutter contact area is expressed as the grid posiotion in the cutting plane using Z map. The cutting forces in each grid are calculated and saved as force map, prior to the average cutting forces calculation. The cutting force, in the arbitrary cutting area, can be easily calculated by summing up the cutting forces of the engaged grid in the force map. This model was verified in the inclined surface cutting by cutting test of a cylindrical part.
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[게시일 2004년 10월 1일]
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