• 한국전자통신학회논문지
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• 제14권2호
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• pp.309-316
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• 2019

본 논문은 로컬 클록 왜곡을 보상하는 낮은 지터 성능의 지연 고정 루프를 제시한다. 제안된 DLL은 위상 스플리터, 위상 검출기(PD), 차지 펌프, 바이어스 생성기, 전압 제어 지연 라인(Voltage Controlled Delay Line) 및 레벨 변환기로 구성된다. VCDL(: Voltage Controlled Delay Line)은 CML(: Current Mode Logic)을 사용하는 자체 바이어스 지연 셀을 사용하여 온도에 민감하지 않고 잡음을 공급한다. 위상 스플리터는 VCDL의 차동 입력으로 사용되는 두 개의 기준 클록을 생성한다. 제안된 회로의 PD는 CML에 비해 적은 전력을 소비하는 CMOS 로직을 사용하기 때문에 PD는 위상 스플리터의 유일한 단일 클록을 사용한다. 따라서 VCDL의 출력은 로컬 클록 분배 회로뿐만 아니라 PD에 사용되므로 레벨 변환기에 의해 레일-투-레일 신호로 변환된다. 제안된 회로는 $0.13{\mu}m\;CMOS$ 공정으로 설계되었으며, 주파수가 1GHz인 클록이 외부에서 인가된다. 약 19 사이클 후에 제안된 DLL은 잠금이 되며, 클록의 지터는 1.05ps이다.

• 한국광학회:학술대회논문집
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• 한국광학회 2001년도 제12회 정기총회 및 01년도 동계학술발표회
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• pp.32-33
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• 2001

근거리 통신망에서 데이터 전송량이 매우 증가함에 따라 근거리 통신에도 광통신을 적용하려는 연구가 활발히 진행 중이다. 광통신을 근거리 통신에 적용하려는 분야로는 랜, 댁내 망 (home network), 광 연결 (optical interconnect), 광 클럭 분배 (optical clock distribution) 등이 있다 그 중에 댁내 망의 경우 플라스틱 광섬유 (plastic optical fiber)를 이용하여 가정 내에 광통신을 적용하려는 연구가 진행 중이다. (중략)

• Journal of the Optical Society of Korea
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• 제7권1호
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• pp.1-6
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• 2003

Integration and miniaturization at the systems level are key requirements for photonics applications. Here, we describe the concept of planar integration of free-space optical systems and its use as an optical interconnection technology. Two specific applications will be considered, a parallel chip-to-chip interconnect and an optical clock distribution network.

• 한국통신학회논문지
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• 제33권5A호
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• pp.561-570
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• 2008

시각 동기 기술은 초고속 통신, 병렬/분산 처리 시스템 등의 근간이 되는 기술이다. 최근 유비쿼터스 컴퓨팅에 대한 관심도가 증가하고, 요구하는 응용이 다양해짐에 따라 무선 환경에서 높은 정밀도를 유지하는 시각 동기 기술을 요구되어지고 있다. 본 논문에서는 이러한 요구사항을 만족시키기 위해서 ZigBee를 이용한 무선 네트워크에서의 정밀 시각 동기 기법을 설계하고 구현한다. 시각 동기 과정 중 프로토콜 계층에서 발생되는 지연을 최소화하고, 메시지 송수신 과정에서 발생하는 에러 요인을 분석 및 제거함으로서 정밀 시각 동기를 유지한다. 또한, 본 논문에서는 시각 동기 시스템을 검증하고, 성능평가를 수행하였다. 성능평가 결과, 네트워크 내의 노드는 참조 시각원으로부터 50나노초 이하의 시각 동기를 이루었다.

• 인터넷정보학회논문지
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• 제2권4호
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• pp.1-10
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• 2001

본 논문에서는 지능망에서 서비스 제어 로직의 호 분배 서비스 특징에 대한 요구사항을 정의한다. 또한. 각 가입자마다 지정한 호 분배률에 따라 호 분배할 수 있도록 호 분배 메커니즘을 제안한다. 호 분배 메커니즘은 지능망에서 정보료 수납대행 서비스에서 발전되었다. 본 논문에서의 호 분배 메커니즘은 순환 분배 또는 계층 분배 방식이 아닌 퍼센티지 분배 방식을 채택하였다. 호 분배 메커니즘은 호 입력, 출력, 호 분배 처리 로직 부, 랜덤넘버 생성기 가입자 데이터베이스 등으로 구성된다. 본 논문에서는 호 분배 메커니즘을 위한 실제적인 구현 알고리즘을 제시하고. 이를 위한 호 분배 결정 지시 산출 방법을 제안하였다. 호 분배 결정 지시 산출 방법에는 C 언어에서 제공하는 rand( ) 함수, 시스템 클럭, 제안된 알고리즘 등이 있다. 최적의 호 분배 메커니즘을 위하여, 3가지 방법에 대한 발생 패턴. 발생 수 등을 측정하여 평가하였다.

• 대한방사선기술학회지:방사선기술과학
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• 제32권4호
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• pp.453-460
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• 2009

슬라이스 두께(slice thickness)와 선속시준(beam collimation, BC)의 변화에 따른 CT gantry aperture 내의 선량 분포와 영상의 질을 알아보고자 하였다. CT장치로는 64-slice MDCT 스캐너(Brilliance 64, Philips, Cleveland, USA)를 사용하였다. 피사체가 없는 경우(air scan)의 선량측정을 위해 CT용 전리함을 gantry aperture내의 회전중심점(isocenter)과 12시, 3시, 6시, 9시 방향에서 회전중심점으로부터 5 cm 간격으로 30 cm까지 BC를 변화시키면서 각각 측정 하였다. 또한 5개의 구멍(팬텀의 중심과 12시, 3시, 6시, 9시 방향)으로 구성된 CT head and body dose phantom을 gantry aperture 내에 위치시키고 각 지점에서 선량을 측정하였다. Gantry aperture 내 피사체의 위치변화에 대한 영상의 노이즈를 비교하기 위해서 AAPM CT용 팬텀의 물통을 회전중심점과 12시 방향으로 5 cm와 10 cm 이동시킨 후 BC를 변화시키면서 스캔한 후 팬텀의 중심과 12시, 3시, 6시, 9시 방향의 지점에서 노이즈를 측정하였다. 이 중에서 몇 군데의 위치는 영상 영역에서 벗어나서 측정 할 수가 없었다. 이때 노이즈 측정을 위해서 영상재구성의 슬라이스 두께는 5 mm로 하였다. 측정한 결과 다음과 같은 결론을 얻었다: 첫째, CTDIw는 회전중심점으로부터 멀어질수록, BC가 넓어질수록 감소하였다. 둘째, BC의 넓이가 비슷한 경우의 CTDIw는 거의 유사한 값을 보였다. 즉, CTDIw는 검출기 배열의 수나 화소의 크기 보다는 전체적인 BC의 넓이에 의존하고 있음을 알 수 있었다. 셋째, air scan과 phantom scan 경우 모두에서 CTDIw는 BC가 증가될수록 감소하였다. 그러나 air scan의 경우보다 head phantom scan 시 약 30%, body phantom scan 시 약 52% 정도 CTDIw의 값이 감소하였다. 넷째, BC와 팬텀의 위치 변화에 따른 노이즈 값은 $2{\times}0.5\;mm$의 BC을 제외하고는 head phantom scan한 경우 3.9~5.9, body phantom scan한 경우 5.3~7.4로 나타나, BC와 팬텀의 위치변화에 따라서 큰 차이가 없었다. 따라서 피사체의 위치가 gantry aperture 내 SFOV(scan field of view)에 포함될 경우 회전중심점에 정확하게 위치시키지 않아도 영상의 질에는 많은 영향을 미치지 않는다는 것을 알 수 있었다.

• 한국대기환경학회지
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• 제7권3호
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• pp.227-234
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• 1991

This study deals with concentration and light extinction of atmospheric aerosol in Seoul. From the measured aerosol size distribution for particle diameter ranging from 0.01 $\mum \sim 1.0 \mum$, extinction coefficient is calculated using the Mie theory. The results show that the diurnal variation of aerosol concentration, in general, reveals the lowest concentration in early morning and afternoon, while the highest at about 8 O'clock owing to the heavy traffic and accumulation of air pollution in the low atmosphere. However, aerosol concentration and extinction coefficient on April 7 give low values due to the advective wind. On the other hand, high aerosol concentration and extinction coefficenat are recorded on April 10 although solar radiation is weak. From the distribution of extinction coefficient we can find that aerosol particles of 0.1 $\mum \sim 1.0 \mum$ in diameter are highly effective on light extinction.

• 한국마이크로전자및패키징학회:학술대회논문집
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• 한국마이크로전자및패키징학회 2003년도 International Symposium
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• pp.93-100
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• 2003

The continuing scaling trend in microelectronic circuit technology has a significant impact on the different IC interconnection and packaging technologies. These latter technologies have not kept pace with the IC scaling trends, resulting in a so-called“interconnect technology gap”. Multilayer thin film technology is proposed as a“bridge”- technology between the very high density IC technology and the coarse standard PCB technology. It is also a key enabling technology for the realisation of true“System-in-a-Package”(SIP) solutions, combining multiple“System-on-a-Chip”(SOC) IC's with other components and also integrating passive components in its layers. A further step is to use this technology to realise new functionalities on top of active wafers. These additional“above-IC”processed layers may e.g. be used for low loss, high speed on chip interconnects, clock distribution circuits, efficient power/ground distribution and to realize high Q inductors on chip.

• 설비공학논문집
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• 제27권6호
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• pp.313-320
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• 2015

In this paper, a method to obtain the probability distribution of room temperature and cooling load is presented, when the internal heat generation is applied to the system as a disturbance in the air conditioning system with slab cooling storage. The probability distribution of room temperature and the cooling load due to the disturbance were examined in one room of an office building. When considering only the electric power consumption as a probability component, it was found that the effect on room temperature and cooling load is small, because the probability component of the measured electric power consumption in the building is small. On the other hand, when considering the stochastic fluctuations of electric power consumption together with the heat generated by human bodies, the mean value of the cooling load was about 2,300 W and the ratio of the standard deviations was 19% (10 o'clock in second day). It was revealed that the stochastic effects of internal heat generation acting on the air conditioning system with slab cooling storage are not small.

• Journal of Preventive Medicine and Public Health
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• 제13권1호
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• pp.27-34
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• 1980

Purpose of this study is to find out proper means of estimating the urinary mercury excretion in the normal individuals. Whole void volume was collected every 2 hours beginning from 6 o'clock in the morning until 6 o'clock next morning. Mercury excretion in each urine specimen was measured by NIOSH recommended dithizone colorimetric method (Method No.: P & CAM 145). Urinary concentration of mercury was adjusted by two means: specific gravity of 1.024 and a gram of creatinine excretion per liter of urine comparing the data with the unadjusted ones. Mercury excretion in 24-hour urine specimen was calculated by adding the amounts measured with the hourly collected specimens of each individual. Statistical analysis of the urinary mercury excretion revealed the following results: 1. Frequency distribution curve of mercury excreted in urine of hourly specimens was best fitted to power function expressed in the form of $y=ax^b$. Adjustment of the urinary mercury concentration by creatinine excretion was shown to be superior($y=1674x^{-1.52},\;r^2=0.95$) over nonadjustment($y=2702x^{-1.57},\;r^2=0.92$) and adjustment by specific gravity of 1.024($y=4535x^{-1.66},\;r^2=0.93$). 2. Both log-transformed mercury excretion in hourly voided specimens and mercury excretion itself in 24 hour specimens showed the normal distributions. 3. The frequency distribution of mercury adjusting the urinary concentration of mercury by creatinine excretion was best fitted to a theoretical normal distribution with the sample means and standard deviation than those unadjusted or adjusted with specific gravity of 1.024. 4. Average urinary mercury excretions in 24-hour urine specimen in an individual were as follows: a) Unadjusted mercury excretion mean and standard deviation : $$18.6{\pm}13.68{\mu}gHg/l$$. median : $$16.0\;{\mu}gHg/l$$. range : $$0.0-55.10\;{\mu}gHg/l$$. b) Adjusted with specific gravity mean : $$20.7{\pm}11.76\;{\mu}gHg/l{\times}\frac{0.024}{S.G-1.000}$$ median : $$20.7\;{\mu}gHg/l{\times}\frac{0.024}{S.G-1.000}$$ range : $$0.0-52.9\;{\mu}gHg/l{\times}\frac{0.024}{S.G-1.000}$$ c) Adjusted with creatinine excretion mean and standard deviation : $$10.5{\pm}6.98\;{\mu}gHg/g$$ creatinine/l median : $$9.4\;{\mu}gHg/g$$ creatinine/l range : $$0.0-26.7\;{\mu}gHg/g$$ creatinine/l 5. No statistically significant differences were found between means calculated from 24-hour urine specimens and those from hourly specimens transformed into logarithmic values. (P<0.05).