Abstract
For thermal-neutron-induced fission of $U^{235}$, nuclear charge distribution in the light part of the primary products has been calculated by using several postulates of charge distribution in the fission fragments. By comparing these values with the experimental results, it is revealed that those models are not appropriate for predicting the nuclear charge distribution in the fission fragments. The variation in the most probable charge, $Z_{P}$, of the isobaric distribution for the fission fragments and the charge for a mass given by unchanged charge density, $Z_{UCD}$, is turned out to be small as a function of mass. The parameter, $Z_{P}$ $-Z_{UCD}$, varies from 0.45 to 0.5 in charge units. The nuclear charge dispersion, $\sigma$, shows about 0.5 charge units for the fission fragments. Neutron odd-even effect in fission products could not be revealed clearly without considering the odd-even effect of prompt neutron emission.
열중성자에 의한 $U^{235}$의 핵분열 시에 가벼운 쪽 핵분열 생성물의 핵전하 분포를 질량수에 따라 계산했다. 1차 핵분열 생성물의 핵전하 분포를 계산해서 실험치와의 비교를 통해, 지금까지 게시된 핵분열 조각의 핵전하 분포를 결정하는 이론의 타당성을 검토한 결과 어느 이론도 핵분열 조각의 핵전하 분포를 정확하게 기술할 수 없는 것이 판명됐다. 핵분열 조각의 최빈전하 ($Z_{P}$)와 불변전하밀도($Z_{UCD}$, UCD : Unchanged Charge Density)와의 차이는 0.45~0.5 사이로 질량수에 따라 크게 변동하지 않음을 보여준다. 핵분열 조각의 핵전하 분포에서 분산도를 나타내는 표준편차 ($\sigma$)는 ~0.5의 값을 갖는 것으로 나타났다. 핵분열 생성물에서 중성자의 Odd-Even 효과가 나타나려면, 즉발중성자 방출확률에도 Odd-Even 효과가 나타나야 한다는 결론을 얻었다.